gradient delta u mit delta epsilon ersetzt

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@@ -569,8 +569,8 @@ Mit Hilfe der \textsc{Jacobi}"=Determinante ist das Volumenelement \(\dif V\) in
 Das Gebiet des Randwertproblem für kleine Verformungen (mit \(v=V\)) wird mit der \emph{Assemblierung} als Summe aller Elementintegrale abgebildet.
 \[
   \begin{Array}{rll} \displaystyle
-  \underbrace{\int\limits_{V\vphantom{V_1}}\!\!\!\tensorII{\sigma} : \nabla\delta\tensorI{u} \dif V }_{\delta W\ti{i}} &\displaystyle= 
-  \underbrace{\sum\limits_{(e)} \int\limits_{~V^{(e)}}\!\!\!\tensorII{\sigma} : \nabla\delta\tensorI{u} \dif V }_{\delta W\ti{i}\big|_{V^{(e)}}}
+  \underbrace{\int\limits_{V\vphantom{V_1}}\!\!\!\tensorII{\sigma} : \delta\tensorII{\varepsilon} \dif V }_{\delta W\ti{i}} &\displaystyle= 
+  \underbrace{\sum\limits_{(e)} \int\limits_{~V^{(e)}}\!\!\!\tensorII{\sigma} : \delta\tensorII{\varepsilon} \dif V }_{\delta W\ti{i}\big|_{V^{(e)}}}
   \quad , \\[4.5em]
   \displaystyle
   \underbrace{\int\limits_{V\vphantom{V_1^(e)}}\!\!\!\tensorI{f}\cdot\delta\tensorI{u}\dif V + \!\!\int\limits_{\partial V_2\vphantom{V_1^(e)}}\!\!\!(\tensorI{t}\cdot\delta\tensorI{u})\dif A}_{\delta W\ti{a}} &\displaystyle=
@@ -581,7 +581,7 @@ Das Gebiet des Randwertproblem für kleine Verformungen (mit \(v=V\)) wird mit d
 Mit den Materialgesetz, der kinematischen Beziehung und der Assemblierung ergibt sich die virtuelle innere Arbeit zu
 \[
   \begin{Array}{rll} \displaystyle
-  \sum\limits_{(e)} \int\limits_{~V^{(e)}}\!\!\!\tensorII{\sigma} : \nabla\delta\tensorI{u} \dif V & \displaystyle = 
+  \sum\limits_{(e)} \int\limits_{~V^{(e)}}\!\!\!\tensorII{\sigma} : \delta\tensorII{\varepsilon} \dif V & \displaystyle = 
   \sum\limits_{(e)} \int\limits_{~V^{(e)}}\!\!\!\tensor{C} \tensor{\varepsilon} \cdot \delta\tensor{\varepsilon} \dif V  = 
   \sum\limits_{(e)} \delta\tensor{\hat{u}}^\T 
   \!\!\!\!\!\int\limits_{~V^{(e)}}\!\!\!
@@ -688,7 +688,7 @@ Die verbleibende Größe ergibt sich aus der Auswertung der partiellen Different
 \paragraph{Globales Gleichgewicht über schwache Formulierung des Randwertproblems}~\\
 Die Umformung in die schwache Formulierung erfolgt analog zum statischen Fall
 \[
-  \int\limits_{v}\!\!\!\tensorII{\sigma} : \nabla\delta\tensorI{u} \dif v + \!\!\int\limits_v\!\!\!d\tensorI{\dt{u}}\cdot\delta\tensorI{u}\dif v + \!\!\int\limits_v\!\!\!\rho\tensorI{\ddt{u}}\cdot\delta\tensorI{u}\dif v
+  \int\limits_{v}\!\!\!\tensorII{\sigma} : \delta\tensorII{\varepsilon} \dif v + \!\!\int\limits_v\!\!\!d\tensorI{\dt{u}}\cdot\delta\tensorI{u}\dif v + \!\!\int\limits_v\!\!\!\rho\tensorI{\ddt{u}}\cdot\delta\tensorI{u}\dif v
   = \!\!\int\limits_v\!\!\!\rho\tensorI{b}\cdot\delta\tensorI{u}\dif v + \!\!\int\limits_{\partial v_2}\!\!\!\tensorI{t}\cdot\delta\tensorI{u}\dif a 
 %  + \sum\tensorI{F}_i\cdot\delta\tensor{u}_i 
   \quad \forall t \in [0,T]